Глава /. ОЧКОВАЯ ОПТИКА

Скорость распространения света в различных средах неодинакова. Быстрее всего свет распространяется в безвоздушном пространстве (скорость его равна приблизительно ЗОООООкм/сек.). Чем плотнее среда, тем медленнее в ней распространяются лучи света.

Свет в оптически однородной среде распространяется по прямымлиниям; при переходесвета из менее плотной среды в более плотную (или наоборот) луч света отклоняется от прямолинейного направления. Плотность среды характеризуется показателем преломления. Последний представляет собой отношение скорости света в безвоздушном пространстве (или в воздухе) к скорости света в данной среде, а так как скорость распространения света в любой среде медленнее, чем в безвоздушном пространстве, то показатель преломления всякой среды будет больше единицы.

п 300000 , о

Для воды он равен -^ffi == 1,3; для стекла он

300000 , - ,

равен 200~ooo = i>5. для стекловидного тела глаза равен 1,336.

Отклонение луча света от прямолинейного направления, наступающее при переходе Луча из среды с одним показателем преломления в среду с другим показателем, называется преломлением света.

Если к поверхности раздела между двумя средами A1 и A2 (рис. 1 и 2) в месте падения луча света A вос- [1] ставить перпендикуляр BAC, обозначить линией DA падающий луч и линией Л£ — луч преломленный, то угол а будет углом падения, а угол P — углом преломления;

Характер преломления света будет зависеть от разницы в показателях преломления. Если луч света вступает из среды с меньшим показателем преломле-

Рис. 1. Преломление луча света при переходе из среды с меньшим показателем преломления в среду с ббльшим показателем преломления.

Ht и H3 — показатели преломления; DA — падающий луч; Ac — прелом- .ленный луч; а — угол падения; p — угол преломления.

Рис. 2. Преломление луча света при переходе из среды с ббльшим показателем преломления в среду с меньшим показателем преломления.

H1 и h3 — показатели преломления; DA ~ падающий луч; AE — преломленный луч; а — угол падения; p — угол преломления.

ния в среду с большим показателем, т. e. A1 меньше A2, то угол преломления будет меньше угла падения и луч света приблизится к перпендикуляру BAC (рис. 1). При обратном отношении, когда луч света вступает из среды более плотной в менее плотную, T. e. Ai больше A2, угол преломления будет больше угла падения и луч света отдалится от перпендикуляра BAC (рис. 2). B обоих случаях разница между углом падения и углом преломления тем больше, чем больше разница между показателями преломления сред, в которых свет распространяется.

Большое значение для преломления света, кроме разницы в показателях преломления сред, имеет форма пограничных поверхностей между обеими средами.

Если A2 больше, чем A1, а поверхность раздела в одном случае будет плоская, а в другом сферическая (рис. 3), то во втором случае отклонение луча при переходе из одной среды в другую будет более резким, чем в первом, и угол преломления P будет меньше угла падения а. Зависимость между преломлением света и

Рис. 3. Зависимость между преломлением света и кривизной преломляющей поверхности.

H1 и Ла — показатели преломления; AfW—горизонтальная поверхность раздела; Af1W1 ~ сферическая поверхность раздела; а — угол падения;

P и P1 — угол преломления.

кривизной преломляющей поверхности выражается в том, что преломление света усиливается по мере уменьшения радиуса кривизны преломляющей поверх- -ности.Такимобразом, преломление света тем .6 о л ь ш e, ч e м б о л ь ш e p а з н и ц а в п о к а з а т e- л Я X п p e Л O M л e H и я C p e Д, B K O T O P Ы X C B e T распространяется, и чем меньше радиус кривизны преломляющей сферической поверхности.

Если луч света проходит через среду, ограниченную параллельными плоскостями, то направление выходящего луча параллельно направлению падающего луча (рис. 4). Если в точке D находится глаз, то точка А, находящаяся по ту сторону стеклянной пластинки, кажется передвинутой в сторону. Чем острее угол, под которым глаз смотрит через стекло, тем сильнее смещение точки, из которой выходит луч, но сам луч обязательно имеет направление, параллельное падающему лучу.

Луч света, проходя через призму, преломляется по направлению к основанию призмы (при входе в призму он приближается к перпендикуляру, восставленному к точке падения луча, при выходе удаляется от перпендикуляра, восставленного к точке его выхода).

Рис. 4. Преломление света в средах, ограниченных параллельными плоскостями. Луч света, выходящий из точки At после преломления в среде C параллельными плоскостями не изменяет своего направления.

Если глаз смотрит на какой-нибудь предмет через призму, то этот предмет кажется ему отклоненным к преломляющему углу

Рис. 5. Преломление света в призмах.

ab — луч падающий; cD — луч преломленный; « — угол преломления призмы; P — угол падения луча; т — угол преломления луча.

призмы (рис. 5). Если глаз, находящийся в точке Д смотрит на предмет а, то он видит этот предмет смещенным в точку А.

Величина отклонения зависит от величины преломляющего угла призмы а, от величины угла падения P и показателя преломления среды, т. e. материала, из которого сделана призма.

Из двух последних рисунков и объяснительного текста к ним видно, что среды, ограниченные параллельными плоскостями оптически недеятельны, они не изменяют направления проходящих через них лучей; только среды, имеющие строение призмы, преломляют проходящие через них лучи, отклоняя их в сторону основания призмы.

B физике считается, что оптическое действие сферических линз зависит от того, что они имеют скрытое строение призмы.

Рис. 6. Преломление лучей в сферических линзах.

AB — выпуклая сферическая линза; CD — вогнутая сферическая линза; F ~ главный фокус.

дая призма будет преломлять падающие на нее лучи в сторону основания призмы, т. e. к оптической оси линзы, где и будут собираться в фокусе преломленные в линзе лучи. Вогнутая линза состоит из призм,

Рис. 7. Зависимость между преломлением света и длиной фокусного расстояния сферической линзы.

Линза 1 с ббльшим радиусом кривизны; линза 2 с меньшим радиусом кривизны; F — главные фокусы.

соединенных вместе вершинами; каждая призма будет преломлять падающие на нее лучи в направлении к основанию призмы (рис. 6), получится рассеивающее действие линзы; лучи будут расходящимися.

Величина преломляющей силы может быть определена на основании измерения фокусного расстояния. Если мы возьмем две двояковыпуклые линзы, сделанные из стекла с одним и тем же показателем преломления, но с разной кривизной преломляющих поверхностей (рис. 7), то, на основании вышеизложенного, линза, поверхность которой будет иметь меньший радиус кривизны, будет обладать большей преломляющей силой. Поэтому параллельные лучи после преломления во второй линзе (рис. 7) сильнее отклонятся от своего первоначального направления и соберутся в точке, расположенной ближе к линзе, т. e. эта линза будет иметь более короткое фокусное расстояние, чем линза первая. Параллельные лучи в первой линзе преломятся слабее и соберутся в точке, более далеко отстоящей от линзы. Отсюда видно, что между преломляющей силой линзы и длиной ее главного фокусного расстояния существует обратно пропорциональная зависимость, выражаемая следующей формулой:

где ^ обозначает длину главного фокусного расстояния, а D — преломляющую силу.

Преломляющая сила измеряется в диоптриях. B качестве единицы измерения предложено стекло с фокусным расстоянием в 1 метр. Преломляющая сила такого стекла равна одной диоптрии, как это видно из следующего расчета:

Для линз с фокусным расстоянием в 0,5 м (50 см), 0,4 м (40см ), 0,25 M (25 см) и т. д. преломляющая сила будет соответственно равна 2,0D; 2,5D; 4,0 D и т. д. Для стекол с фокусным расстоянием в 2 м, 4 м преломляющая сила будет 0,5 D; 0,25 D. Следовательно, зная фокусное расстояние стекла, мы получаем его преломляющую силу в диоптриях; зная преломляющую силу стекла в диоптриях, легко находим его фокусное расстояние. B первом случае надо 1 разделить на линейную величину, соответствующую фокусному расстоянию, выраженному в метрах, во втором случае надо 1 разделить на число, выражающее преломляющую силу стекла в диоптриях.

Гульстранд расширил понятие о диоптрии, и, по

его предложению, диоптриями измеряют не только преломляющую силу оптических систем, но и конвергенцию падающих и преломленных лучей. Если на линзу + 2,0/) падают параллельные лучи, которые после преломления в линзе соберутся в главном фокусе на расстоянии 0,5 м от стекла, то степень конвергенции преломленных лучей будет также 2,0 D. Если возьмем линзуЦ-4,0Д то параллельные лучи после преломления в этой линзе соберутся в главном фокусе уже на расстоянии в два раза короче, т. e. в 0,25 м от стекла. Конвергенция этих преломленных лучей будет в два раза сильнее, т. e. 4,0 D. Степень конвергенции лучей и фокусное расстояние — величины обратно пропорциональные. Следовательно, под 1,0D подразумевают не только величину, обратную фокусному расстоянию, но и величину степени конвергенции падающих и преломленных лучей.

Измерение главного фокусного расстояния, равно как измерение ряда других расстояний в оптической системе, производят от главных плоскостей системы.

Для примера возьмем симметричную двояковыпуклую линзу (равновыпуклые и равновогнутые сферические линзы называются симметричными линзами). B такой линзе обе главные плоскости проходят внутри линзы на равном расстоянии от поверхности стекла — первая ближе к объекту, вторая ближе к изображению (рис. 8). Переднее фокусное расстояние измеряется от передней главной плоскости, заднее — от задней главной плоскости.

Фокусное расстояние и, следовательно, преломляющую силу оптических систем расценивают не только по величине, но и по знаку.

B оптике при всех вычислениях принято считать, что источник света находится слева и что все расстояния всегда исчисляются от оптической системы до

светящейся точки или до объекта, причем установлено, что все расстояния, идущие по направлению падающего луча, т. e. слева направо, положительные, а расстояния, отсчитываемые в обратном направлении, — отрицательные.

Рис. 8. Главныефокусы и главные плоскости в положительной симметричной линзе.

AB — передняя главная плоскость; CD- НЄМ ГЛаВНОМ фокусе F2 задняя главная плоскость; Ot и О, — ne- /..л оч „„ „„„„»«.. rh^ редняя и задняя гАавные точки; F1 и (риС. о), 33 СТЄКЛОМ. ФО- K - передний и задний главные фокусы. КуСНОе раССТОЯНие (O2F2)

измеряется от задней главной плоскости до главного фокуса в направлении падающего луча света, т. e. слева направо, позтому оно положительное, и преломляющая сила этой линзы будет величиной положительной:

Возьмем двояковыпуклое стекло. Параллельные лучи, идущие слева направо, после преломления в двояковыпуклом стекле собираются в зад-

B двояковогнутой линзе параллельные лучи, идущие слева направо, после преломления в ней становятся расходящимися и кажутся исходящими из точки мнимого их пересечения F2; эта точка называется задним главным фокусом, она расположена впереди стекла на той же стороне, откуда исходит свет; фокусное расстояние (O2F2) измеряется от задней главной плоскости до точки F2 справа налево, против направления падающего луча света, поэтому оно отрицательное, и преломляющая Сила этой линзы будет величиной отрицательной.

При оценке знака конвергенции лучей поступают аналогичным образом: если точка конвергенции лежит вправо от линзы, то конвергенция будет положитель-

Рис. 9. Главные фокусы и главные плоскости в отрицательной симметричной линзе.

ной (со знаком+), если влево, то отрицательной (со знаком —) (см. рис. 9).

Отсюда понятно, почему двояковыпуклые линзы обозначаются знаком плюс (+), а двояковогнутые — знаком минус (—).

B оптике допускается измерение преломляющей силы (рефракции) оптических систем не от главных точек, а от преломляющей поверхности; такая рефракция названа вершинной рефракцией в отличие от главной рефракции, которая измеряется от главных точек.

Для иллюстрации положения главных точек и разницы между главной и вершинной рефракциями в различных линзах на рис. 10 приведены соответствующие схемы.

Рис. 10. Главные и вершинные рефракции (по Л. Г. Беллярминову и А. И. Мерцу).

При взгляде на рис. 10 бросается в глаза разница между главной и вершинной рефракциями в выпуклых, плоско-выпуклых и выпукло-вогнутых стеклах.

Особенно велике эта разница при сравнении двояковыпуклой линзы и мениска. B двояковыпуклой линзе главные точки расположены в толще стекла, в мениске же они помещаются вне стекла, впереди него. Такая же разница при сравнении двояковогнутой линзы и отрицательного мениска, в последнем главные точки будут расположены также вне стекла, но только позади него.

B оптической системе, кроме главных точек, существуют две узловых точки. Последние характеризуются тем, что луч, падающий на систему в направлении одной из них, после прохождения через все преломляющие среды, не преломляясь, дальше продолжает идти по тому же направлению, но смещенным из второй узловой точки; так как две узловые точки расположены в системе очень близко друг к другу, TO принято для упрощения системы и без особой погрешности считать их за одну узловую точку, через которую все падающие в глаз лучи проходят не преломляясь.

Из всего изложенного выше можно прийти к слё- дующему заключению. Каждая оптическая система характеризуется шестью основными точками: передний и задний главные фокусы, передняя и задняя главные точки и две узловых точки. Зти шесть точек назцваются кардинальными.

Между положением объекта и расположением изображения существуют определенные взаимоотношения, так что данному положению объекта всегда соответствует определенное расположение изображения его. Всякому перемещению объекта по отношению к линзе (или другой оптической системе) соответствует и перемещение изображения. C определенным положе- . нием объекта в пространстве связаны также и размеры изображения и его характер. Изображение может быть увеличенным и уменьшенным; прямым и обратным; -действительным и мнимым. Разница между действительным и мнимым изображением состоит в том, что первое может быть получено на экране, а второе не получается, первое располагается в области действительного пересечения лучей, а второе воображаемое, несуществующее, строится в области мысленного пересечения лучей. Для того чтобы найти размеры и расположение изображения, получаемого от объекта при помощи какой-либо оптической системы, вполне достаточно для построения знания шести кардинальных точек. B основу этого построения положены следующие основные законы оптики.

1. Луч, идущий параллельно главной оптической оси, после преломления проходит через главный фокус.

2. Луч, проведенный через главный фокус, после преломления идет параллельно главной оптической оси.

3. Луч, пересекающий одну из главных плоскостей на онределенном расстоянии от главной оптической оси, пересекает вторую главную плоскость в точке, расположенной на том же расстоянии от главной оси (рис. 11).

Пусть MN будет главная оптическая ось сферической линзы (двояковыпуклой), AB и CD — передняя и задняя главные плоскости, пересекающие главную ось. в точках O1 и O2; F1 и F2 — передний и задний главные фокусы и # — точка, изображение которой требуется найти.

Для построения изображения проводятся два луча из точки R до первой главной плоскости: один — RS — параллельно оптической оси ивторой — #! — через передний главный фокус F1. Первый луч, как параллельный оптической оси, должен пройти после преломления через задний фокус, т. e. из точки Q, расположенной во второй главной плоскости на том же расстоянии от оптической оси, как и точка 5 в передней главной плоскости, через точку F2 (на рис. 11 QF2). Второй луч, прошедший через передний фокус, пойдет после преломления параллельно оптической оси в виде линии LZ. Изображение точкй R будет в точке г на месте пересечения двух линий LZ и QF2.

Построение изображения объекта при помощи четырех кардинальных точек в двояковыпуклых и двояковогнутых линзах показано на рис. 12. Луч, проведенный из точки а параллельно оптической оси, пересекает главные плоскости на высоте H\ и fi\, и дальше идет через задний главный фокус F2. Второй луч из точки а, проведенный через передний главный фокус F1 до пересечения с передней главной плоскостью в точке H2, пересекает дальше заднюю главную плоскость в точке H\ и дальше идет параллельно оси. Пересечение обоих лучей в точке at дает изображение точки а. Можно также получить изображение точки b и, следовательно, получить изображение предмета ab.

Положение изображения может быть найдено и без построения путем расчета, если известны следующие две величины: фокусное расстояние линзы и расстояние обьекта от передней главной плоскости.

Рис. 11. Построение изображения точки при помощи четырех каолинальных точек.

Предположим, что на линзу падает от какого-то объекта расходящийся пучок лучей света (рис. 13). Расстояние объекта A от линзы OiA назовем а; так как это расстояние отсчитывается от линзы влево, то оно будет со знаком минус (—). Расстояние до точки B(OiB), в которой собираются лучи после преломления в линзе и где получается изображение объекта, назовем b; оно лежит вправо от линзы, т. e. будет ѵсо знаком плюс (+). Сообразно сказанному выше, следует принять, что конвергенция падающего и преломленного пучков света есть величина, обратная расстояниям до объекта и его изображения, поэтому конвергенция падающего пучка света будет равна

~^-; назовем эту величину — А, т. e. конвергенция

Рис. 12. Геометрическое построение изображения объекта при помощи четырех кардинальных точек в двояковыпуклой и двояковогнутой

линзах.

При одной и той же степени конвергенции падающего пучка света конвергенция преломленного пучка будет зависеть от преломляющей силы линзы. При одной и той же преломляющей силе линзы степень конвергенции преломленного пучка будет зависеть только от расстояния объекта от линзы, т. e. зная A (степень конвергенции падающих лучей) и D (преломляющую силу линзы), можно определить B (степень конвер-

Гёнции гірбломлёнйоГо пучка света), а, значиї, и рад* стояние до изображения объекта. Эти три величины связаны следующей формулой:

Рис. 13. Положение объекта и изображения.

Для исправлёний ОйТичёёких нёдоёТатков глаЗа применяются очковые линзы. Лнызой называется оптическая система с двумя преломляющими поверхностями, причем первая и третья среда — воздух, вторая — материал, из которого изготовлена линза.

Для определения преломляющей силы линзы надо знать показатель преломления, осевую толщину линзы и радиусы кривизны передней и задней поверхностей.

Очковые линзы различаютсяпо знаку, форме и величине рефракции. Если линза имеет положительный знак, то она является собирательной. Если линза имеет отрицательный знак, то она является рассеивающей.

Рис. 14. Очковые линзы, а, б, д, e — биформы; e, ж — планформы; г, з — мениски.

По форме линзы можно разделить на 3 основные группы: 1) биформы, 2) планформы, 3) мениски.

B положительных лийзах первой группы обе поверхности выпуклые (двояковыпуклая линза, рис. 14, а), в частном случае обе поверхности имеют равную кривизну (равновыпуклые линзы, рис. 14, б).

B отрицательных линзах этой группы обе поверхности вогнутые (двояковогнутые линзы, рис. 14, e), в частном случае обе поверхности имеют равную кривизну (равновогнутые линзы, рис. 14, д).

B линзах второй группы одна поверхность плоская, а вторая выпуклая (плосковыпуклые линзы, рис: 14, в), или вогнутая (плосковогнутые линзы, рис. 14, ж).

B линзах третьей группы одна поверхность выпуклая, другая вогнутая. Если выпуклая поверхность имеет радиус кривизны меньше, чем вогнутая, то линза положительная (рис. 14, г); если выпуклая поверхность имеет радиус кривизны больше, чем вогнутая, то линза отрицательная (рис. 14, з).

Из рис. 14 понятно, что если линза на оси имеет ббльшую толщину, чем на краях, то она положительная; если линза имеет на оси меньшую толщину, чем на краях, то она отрицательная.

Линзы третьей группы носят различные названия в зависимости от степени кривизны поверхностей. Чаще всего употребляются формы: 1) перископическая и 2) менисковая. Различаются они по величине преломляющей силы основания; основанием называется рефракция той поверхности, которая имеет меньшую кривизну (больший радиус кривизны). Для перископического положительного стекла основание равно —1,25Д для отрицательного +1,25 D. Для менискового положительного стекла основание равно — 6,0 D, для отрицательного основание +6,0D.

B симметричных формах главные плоскости лежат внутри линзы (рис. 14, а); в планформах одна главная плоскость касательна к вершине сферической поверхности, другая главная плоскость проходит внутри линзы (рис. 14,e). B положительных менисковых формах одна главная плоскость находится вне линзы (рис. 14, г), вторая может быть расположена также вне линзы или внутри ее, в зависимости от кривизны поверхностей.Вотрицательных менисках обе глав- ные.плоскости лежат вне линзы на стороне вогнутой поверхности (рис. 14, з). Вообще, главные плоскости находятся на стороне поверхности с ббльшей кривизной.

Глаз, вооруженный очками, представляет сложную оптическую систему. Для того, чтобы такая система давала наилучшие изображения на сетчатке, необходимо поместить оптические центры кривизны всех преломляющих сред на главной оптической оси системы, т. e. хорошо центрировать систему. Поэтому ори подборе очков необходимо обращать тщательное внимание на то, чтобы оптические центры стекол находились против центров зрачков. Если подобранные очки вполне удовлетворяют этому условию пока глаза находятся в покойном состоянии, то при всяком повороте глаза в ту или другую сторону правильность центрировки нарушается, в глаза попадают косо падаю- Щие лучи, которые преломляются неправильно, астис,- матически. Это явление называется астигматизмом косых пучков. Острота зрения при этом ухудшается, и тем более, чем сильнее поворот глаза. B этом отношении наименее совершенными являются биформы. Несколько лучше действуют планформы, затем перископические, еще лучше мениски. Наиболее совершенно уничтожают астигматизм косых лучей пунктальные стекла. Как показывает назвайие, эти стекла дают действительно точечное изображение светящейся точки, даже если лучи, вышедшие из этой точки, проходят через периферические части стекла. Такие стекла в Советском Союзе изготовляются. Своего полного действия пунктальные стекла достигают тогда, когда они не только правильно центрированы, но и находятся на определенном расстоянии, а именно, в 12 мм от передней поверхности роговицы.

Рис. 15. Цилиндрические линзы.

Помимо часто применяемых стекол со сферической поверхностью, существуют очковые стекла с цилиндрической поверхностью.

Цилиндрические стекла представляют отрезки стеклянного цилиндра (выпуклые цилиндры) или слепки отрезков цилиндров (вогнутые цилиндры). Они обладают свойством преломлять лишь лучи, направляющиеся в глаз в плоскости, перпендикулярной K оси цилиндра; лучи же, идущие в глаз в плоскости, параллельной оси цилиндра, проходят, не преломляясь. Поэтому в каждом цилиндрическом стекле различают ось (axis) и направление, перпендикулярное к оси преломляющей поверхности (рис. 15); в этом направлении лучи испытывают максимальное преломление. Преломляющая сила таких стекол выражается тоже в диоптриях. При этом обозначается сила преломления лучей, идущих в плоскости, перпендикулярной K оси цилиндра.

Цилиндрические линзы употребляются для коррекции астигматизма.

Нередко при астигматизме для исправления зрения приходится, кроме цилиндрического, давать еще сферические стекла с целью коррекции близорукости или дальнозоркости. Необходимые для этой цели

£

сферо-цилиндрические стекла изготовляются таким образом: одной поверхности их шлифовкой придают цилиндрическую форму, другой — сферическую (выпуклую или вогнутую).

Цилиндрические стекла также не свободны от недостатка — астигматизма косых пучков. Для устранения этого недостатка употребляются торические стекла и сферо-торические (комбинированные со сферическими); им присущи те же преимущества, которые дают мениски и пунктальные стекла для сферической рефракции.

Если цилиндрическое стекло представляется отрезком цилиндра, то торическое стекло напоминает отрезок стеклянной ябочки“ (выпуклое торическое стекло) или слепок с такого отрезка (вогнутое торическое стекло).

Нередко можно встретить пациентов, нуждающихся в двух парах очков: в одних для дали, в дру- гих — для близи. Постоянная смена очков очень неудобна, а для некоторых и совсем невозможна, например для художников, которым приходится рассматривать далекие объекты и одновременно фиксировать изображение на полотне или на бумаге на близком расстоянии. Этот недостаток устраняется назначением бифокальных стекол (рис. 16, а). Верхняя часть таких стейол служит для смотрения вдаль, нижняя — для близи. Обе части стекла должны быть хорошо центрированы, так чтобы их оптические центры, совпадали с положением зрительных линий, как для дали, так и для близи. Ha рис. 16,tf изображены современные типы бифокальных стекол, которые изготовляются с децентрированием части стекла для работы на близком расстоянии.

Окулисту для подбора очков необходим набор пробных оптических стекол. Обычно он содержит 30—32 пары двояковыпуклых и столько же двояковогнутых сферических стекол в пределах от 0,25 до 20,0 D; 18—20 пар выпуклых и столько же вогнутых цилиндрических стекол, а также ряд призматических сте- кол.которыми пользуются при расстройствах двигательного аппарата глаза. Bce стекла должны быть парными.

K набору прилагаются две пробные оправы: одна простая, для коррекции сферической рефракции, дру-

гая сложная, универсальная, для коррекции астигматизма, снабженная шкалой с делениями в градусах для установки осей цилиндров и с приспособлением для измерения расстояния между центрами зрачков, для измерения высоты переносья, расстояния стекла от вершины роговицы. B новых,наборах стекол деле-

a — различные виды бифокальных стекол; б — современные типы бифокальных стекол с децентрированием их нижней части для работы на близком расстоянии; (оптические центры линэ обозначены стрелками).

ния шкалы на пробной оправе нанесены по стандартной системе (Табо)[2]. B старых наборах бывают оправы с обозначением по прежней системе. B этом случае приходится делать перерасчет для перевода на стандарт.

Рецептный бланк для выписки’ астигматических очков дополняется схемой для обозначения осей цилиндров (рис. 17), чтобы у оптика не было никаких сомнений относительно того, по какой системе врач обозначил оси цилиндров, так как до сих пор многие окулисты выписывают очки по прежней системе.

B практической деятельности по подбору очков врачу часто приходится определять характер и преломляющую силу очкового стекла. Так, обязательно нужно проверить стекла в очках, которые врач сам выписал пациенту, так как очки, изготовленные оп-

Очки для дали, близи, постоянного ношения

Рис. 17. Образец рецептного бланка для выписки сложных астигматических стекол.

тиком, иногда не соответствуют данному врачом рецепту; кроме того, многие пациенты, нрихбдящие iK врачу впервые, приносят с собой очки, которыми онй недовольны; врачу приходится проверить й эти очки'.

Приступая к проверке очкового стекла, врач должен, во.-первых, определить характер стекла (положительное оно или отрицательное, сферическое ил